Effect of disorder on temporal fluctuations in drying induced cracking
Investigamos mediante simulaciones por ordenador el efecto del desorden estructural en las estadísticas de agrietamiento de una capa delgada de material sometida a un secado uniforme e isótropo. Para ello, la capa se discretiza en un entramado triangular de muelles con una disposición ligeramente al...
- Autores:
- Tipo de recurso:
- Article of journal
- Fecha de publicación:
- 2011
- Institución:
- Universidad de Bogotá Jorge Tadeo Lozano
- Repositorio:
- Expeditio: repositorio UTadeo
- Idioma:
- spa
- OAI Identifier:
- oai:expeditiorepositorio.utadeo.edu.co:20.500.12010/34182
- Acceso en línea:
- https://www.researchgate.net/publication/51899597_Effect_of_disorder_on_temporal_fluctuations_in_drying-induced_cracking
http://hdl.handle.net/20.500.12010/34182
- Palabra clave:
- Desorden estructural
Agrietamiento
Proceso de secado
Simulaciones por ordenador
Simulaciones por ordenador -- Investigaciones
Materiales -- Propiedades mecánicas
Fractura de materiales -- Modelado computacional
Structural disorder
Cracking
Drying process
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Investigamos mediante simulaciones por ordenador el efecto del desorden estructural en las estadísticas de agrietamiento de una capa delgada de material sometida a un secado uniforme e isótropo. Para ello, la capa se discretiza en un entramado triangular de muelles con una disposición ligeramente aleatoria. El proceso de secado se captura reduciendo la longitud natural de todos los muelles en el mismo factor, y la cantidad de desorden apagado se controla variando la anchura de la distribución de los umbrales aleatorios de rotura de los muelles. Una vez que se rompe un muelle, la redistribución de la carga puede desencadenar una avalancha de roturas, no necesariamente como parte de la misma grieta. Nuestras simulaciones por ordenador revelaron que el sistema presenta una transición de fase con la cantidad de desorden como parámetro de control: a desórdenes bajos, el proceso de rotura está dominado por una grieta macroscópica al principio, y la distribución del tamaño de las avalanchas de rotura posteriores muestra una forma exponencial. A desórdenes altos, la fractura procede en avalanchas de pequeño tamaño con una distribución exponencial, generando un gran número de microfisuras que finalmente se fusionan y rompen la capa. Entre ambas fases se produce una transición brusca a una cantidad crítica de desorden c = 0:40 0:01, en la que la distribución del tamaño de las avalanchas se convierte en una ley de potencia con exponente = 2:6 0:08, de acuerdo con el valor del campo medio = 5=2 del modelo del haz de ber. Además, los colapsos de datos de buena calidad del análisis de escalado de tamaño de nite muestran que el valor medio del mayor estallido hmaxi puede identificarse como el parámetro de orden, con = = 1:4 y 1= ' 1:0, y que la relación media hm2=m1i de los momentos segundo m2 y primero m1 de la distribución de tamaño de avalancha muestra un comportamiento similar al de la susceptibilidad de una transición continua, con = 1:, 1= ' 0:9. Estos resultados sugieren que la transición inducida por desorden de la ruptura de capas delgadas es análoga a una transición de fase continua. |
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Nuestras simulaciones por ordenador revelaron que el sistema presenta una transición de fase con la cantidad de desorden como parámetro de control: a desórdenes bajos, el proceso de rotura está dominado por una grieta macroscópica al principio, y la distribución del tamaño de las avalanchas de rotura posteriores muestra una forma exponencial. A desórdenes altos, la fractura procede en avalanchas de pequeño tamaño con una distribución exponencial, generando un gran número de microfisuras que finalmente se fusionan y rompen la capa. Entre ambas fases se produce una transición brusca a una cantidad crítica de desorden c = 0:40 0:01, en la que la distribución del tamaño de las avalanchas se convierte en una ley de potencia con exponente = 2:6 0:08, de acuerdo con el valor del campo medio = 5=2 del modelo del haz de ber. Además, los colapsos de datos de buena calidad del análisis de escalado de tamaño de nite muestran que el valor medio del mayor estallido hmaxi puede identificarse como el parámetro de orden, con = = 1:4 y 1= ' 1:0, y que la relación media hm2=m1i de los momentos segundo m2 y primero m1 de la distribución de tamaño de avalancha muestra un comportamiento similar al de la susceptibilidad de una transición continua, con = 1:, 1= ' 0:9. Estos resultados sugieren que la transición inducida por desorden de la ruptura de capas delgadas es análoga a una transición de fase continua.#Fluctuacionestemporales#AgrietamientoWe investigate by means of computer simulations the e ect of structural disorder on the statistics of cracking for a thin layer of material under uniform and isotropic drying. For this purpose, the layer is discretized into a triangular lattice of springs with a slightly randomized arrangement. The drying process is captured by reducing the natural length of all springs by the same factor, and the amount of quenched disorder is controlled by varying the width of the distribution of the random breaking thresholds for the springs. Once a spring breaks, the redistribution of the load may trigger an avalanche of breaks, not necessarily as part of the same crack. Our computer simulations revealed that the system exhibits a phase transition with the amount of disorder as control parameter: at low disorders, the breaking process is dominated by a macroscopic crack at the beginning, and the size distribution of the subsequent breaking avalanches shows an exponential form. At high disorders, the fracturing proceeds in small-sized avalanches with an exponential distribution, generating a large number of micro-cracks which eventually merge and break the layer. Between both phases a sharp transition occurs at a critical amount of disorder c = 0:40 0:01, where the avalanche size distribution becomes a power law with exponent = 2:6 0:08, in agreement with the mean- eld value = 5=2 of the ber bundle model. Moreover, good quality data collapses from the nite-size scaling analysis show that the average value of the largest burst h maxi can be identi ed as the order parameter, with = = 1:4 and 1= ' 1:0, and that the average ratio hm2=m1i of the second m2 and rst moments m1 of the avalanche size distribution shows similar behaviour to the susceptibility of a continuous transition, with = = 1:, 1= ' 0:9. These results suggest that the disorder induced transition of the breakup of thin layers is analogous to a continuous phase transition.1-8 páginasapplication/pdfspaPhysical Review E · October 2011Desorden estructuralAgrietamientoProceso de secadoSimulaciones por ordenadorSimulaciones por ordenador -- InvestigacionesMateriales -- Propiedades mecánicasFractura de materiales -- Modelado computacionalStructural disorderCrackingDrying processComputer simulationsEffect of disorder on temporal fluctuations in drying induced crackingAbierto (Texto Completo)http://purl.org/coar/access_right/c_abf2[1] A. Nakahara and Y. Matsuo, in Tra c and Granu- lar Flow'05, edited by A. Schadschneider, T. P oschel, R. K uhne, M. Schreckenberg, and D. E. Wolf (Springer Berlin Heidelberg, 2007) pp. 181{186.[2] A. Nakahara and Y. Matsuo, Phys. Rev. E, 74, 045102 (2006).3] A. Nakahara and Y. Matsuo, Journal of Statistical Mechanics: Theory and Experiment, 2006, P07016 (2006).[4] Y. Matsuo and A. Nakahara, arXiv:1101.0953.[5] M. J. Alava, P. K. V. V. Nukala, and S. Zapperi, Adv.Phys., 55, 349 (2006).6] S. Pradhan, A. Hansen, and B. K. Chakrabarti, Rev. Mod. Phys., 82, 499 (2010).[7] R. C. Hidalgo, F. Kun, K. Kov acs, and I. Pagonabarraga, Phys. Rev. E, 80, 051108 (2009).[8] R. C. Hidalgo, K. Kov acs, I. Pagonabarraga, and F. Kun, Europhys. Lett., 81, 54005 (2008).[9] S. Kitsunezaki, Phys. Rev. E, 60, 6449 (1999).[10] S. Sadhukhan, T. Dutta, and S. Tarafdar, Physica A, 390, 731 (2011).http://purl.org/coar/resource_type/c_6501Villalobos Camargo, GabrielKun, FerencMuñoz, José DanielORIGINAL1107.0299.pdf1107.0299.pdfArchivo abierto / Open archiveapplication/pdf612727https://expeditiorepositorio.utadeo.edu.co/bitstream/20.500.12010/34182/1/1107.0299.pdf14d738c002c534c03576e4085094fc23MD51open accessLICENSElicense.txtlicense.txttext/plain; charset=utf-82938https://expeditiorepositorio.utadeo.edu.co/bitstream/20.500.12010/34182/2/license.txtbaba314677a6b940f072575a13bb6906MD52open accessTHUMBNAIL1107.0299.pdf.jpg1107.0299.pdf.jpgIM Thumbnailimage/jpeg5977https://expeditiorepositorio.utadeo.edu.co/bitstream/20.500.12010/34182/3/1107.0299.pdf.jpg9b14ab1796c4be19e56b01c34809a1d5MD53open access20.500.12010/34182oai:expeditiorepositorio.utadeo.edu.co:20.500.12010/341822024-04-08 03:01:53.556open accessRepositorio Institucional - Universidad Jorge Tadeo Lozanoexpeditiorepositorio@utadeo.edu.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 |