Revisión del efecto Kerr magneto óptico
ABSTRACT: In this work we review the deduction of Fresnell coefficient for the reflexion of polarized light over a magnetized medium. We obtained the expressions for the Kerr angle in both polar and equatorial case. It is shown that the effect polar magneto-optic effect is two order stronger than th...
- Autores:
-
Smith, Alejandro
Jaramillo Arango, Daniel Esteban
Osorio Vélez, Jaime Alberto
- Tipo de recurso:
- Article of investigation
- Fecha de publicación:
- 2009
- Institución:
- Universidad de Antioquia
- Repositorio:
- Repositorio UdeA
- Idioma:
- spa
- OAI Identifier:
- oai:bibliotecadigital.udea.edu.co:10495/30725
- Acceso en línea:
- https://hdl.handle.net/10495/30725
- Palabra clave:
- Efecto kerr
Kerr effect
Coeficientes de Fresnell
Efecto magneto-optico
Fressnell coefficients
Magneto-optic effect
- Rights
- openAccess
- License
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ABSTRACT: In this work we review the deduction of Fresnell coefficient for the reflexion of polarized light over a magnetized medium. We obtained the expressions for the Kerr angle in both polar and equatorial case. It is shown that the effect polar magneto-optic effect is two order stronger than the equatorial. This treatment is only valid for magnetic field weaker than 10 T. |
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Smith, AlejandroJaramillo Arango, Daniel EstebanOsorio Vélez, Jaime Alberto2022-09-20T21:16:07Z2022-09-20T21:16:07Z2009Smith, A.J., Jaramillo, D.E., & Osorio, J.. (2009). Revisión del efecto Kerr magneto óptico. Revista Mexicana de Física E, 55(1), 61-69.1870-3542https://hdl.handle.net/10495/307252683-2216ABSTRACT: In this work we review the deduction of Fresnell coefficient for the reflexion of polarized light over a magnetized medium. We obtained the expressions for the Kerr angle in both polar and equatorial case. It is shown that the effect polar magneto-optic effect is two order stronger than the equatorial. This treatment is only valid for magnetic field weaker than 10 T.RESUMEN: En este trabajo hacemos una revision didáctica de la deducción de los coeficientes de Fresnel para la reflexión de un rayo de luz polarizada en un medio magnetizado. Obtenemos las expresiones para la tangente del ángulo de Kerr en cada uno de los casos, polar y ecuatorial. Se muestra que el efecto magneto-óptico en el caso ecuatorial es dos órdenes de magnitud inferior al mismo efecto en el caso polar. Todo este tratamiento tiene validez para campos magnéticos aplicado inferiores a 10 T.COL0008423COL00081389application/pdfspaSociedad Mexicana de Física A.C.Grupo de Estado SólidoGrupo de Fenomenología de Interacciones FundamentalesCiudad de México, Méxicoinfo:eu-repo/semantics/publishedVersioninfo:eu-repo/semantics/articlehttp://purl.org/coar/resource_type/c_2df8fbb1https://purl.org/redcol/resource_type/ARTArtículo de investigaciónhttp://purl.org/coar/version/c_970fb48d4fbd8a85info:eu-repo/semantics/openAccesshttp://creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/2.5/co/http://purl.org/coar/access_right/c_abf2https://creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/4.0/Revisión del efecto Kerr magneto ópticoEfecto kerrKerr effectCoeficientes de FresnellEfecto magneto-opticoFressnell coefficientsMagneto-optic effectRevista Mexicana de Física E6169551ORIGINALSmithA_2009_RevisionDelEfectoKerr.pdfSmithA_2009_RevisionDelEfectoKerr.pdfArtículo de investigaciónapplication/pdf706180https://bibliotecadigital.udea.edu.co/bitstream/10495/30725/1/SmithA_2009_RevisionDelEfectoKerr.pdf2a0a4b0c7447a80955766b16a60fbc10MD51CC-LICENSElicense_rdflicense_rdfapplication/rdf+xml; charset=utf-8823https://bibliotecadigital.udea.edu.co/bitstream/10495/30725/2/license_rdfb88b088d9957e670ce3b3fbe2eedbc13MD52LICENSElicense.txtlicense.txttext/plain; charset=utf-81748https://bibliotecadigital.udea.edu.co/bitstream/10495/30725/3/license.txt8a4605be74aa9ea9d79846c1fba20a33MD5310495/30725oai:bibliotecadigital.udea.edu.co:10495/307252022-09-20 16:16:07.499Repositorio Institucional Universidad de Antioquiaandres.perez@udea.edu.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 |