Transporte de carga y espín en materiales antiferromagnéticos colineales
En el presente trabajo se realiza un análisis de simetrías, y se estudian las propiedades electrónicas, magnéticas y de transporte de los compuestos Mn5Siз y LaCrO3 en la fase ortorrómbica partir de cálculos de primeros principios. Los efectos de intercambio y correlación electrónica son estudiados...
- Autores:
-
Mendoza Estrada, Víctor Julio
- Tipo de recurso:
- Doctoral thesis
- Fecha de publicación:
- 2023
- Institución:
- Universidad del Norte
- Repositorio:
- Repositorio Uninorte
- Idioma:
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- OAI Identifier:
- oai:manglar.uninorte.edu.co:10584/13255
- Acceso en línea:
- http://hdl.handle.net/10584/13255
- Palabra clave:
- Ferromagnetismo
Ciencias naturales
Transporte de carga
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En el presente trabajo se realiza un análisis de simetrías, y se estudian las propiedades electrónicas, magnéticas y de transporte de los compuestos Mn5Siз y LaCrO3 en la fase ortorrómbica partir de cálculos de primeros principios. Los efectos de intercambio y correlación electrónica son estudiados utilizando el funcional en la aproximación del gradiente generalizado (GGA) de Perdew-Burke-Ernzerhof (PBE), en el marco de la Teoría del Funcional de la Densidad (DFT). Para llevar a cabo este estudio inicialmente se determinaron las energías totales de los compuestos Mn5Si3 y LaCrO3 sin y con acoplamiento espín orbita (SOC) para los estados no magnético (NM), ferromagnético (FM) y antiferromagnético colineal (AFM) usando posiciones atómicas experimentales. Las direcciones del espín se definieron con respecto a los ejes de coordenadas (x, y, z) (correspondientes a las direcciones cristalográficas [100], [010] y [001] respectivamente). Los resultados indican que el orden AFM colineal es la estructura magnética más estable con y sin interacción SOC para ambos compuestos. Seguidamente se calculan las propiedades electrónicas y magnéticas del Mn5Si3 y LaCrOз. Para los dos compuestos, el cálculo de la densidad de estados (DOS) se realizó sin SOC. Para el Mn5Si3 se calculó la densidad de estados total (TDOS), y la densidad de estados parcial (PDOS) de los orbitales 3d-Mn, 3p-Mn, 4s-Mn, 3p-Si y 3s-Si. Mientras que para el LaCrO3 se calculó la PDOS para los estados 3d-Cr y 2p-O. Por otra parte, los Cálculos de la estructura de bandas y densidad de carga se realizaron con y sin SOC. Para LaCrO3 la estructura de bandas sin SOC presenta estados dos y cuatro veces degenerados (línea nodal de Dirac (DNL)), mientras que para el Mn5Si3 presenta estados, dos, cuatro y ocho veces degenerados. Con SOC se generan desdoblamientos en las bandas de energía. Sin embargo, algunos caminos de alta simetría preservan la degeneración de las bandas debido a la combinación de simetrías no simórficas. Finalmente, se calculó la conductividad Hall anómala para el LaCrOз y conductividad Hall de espín para el Mn5Si3 por medio de la curvatura de Berry y la curvatura de Berry de espín respectivamente, obtenidas con las funciones de Wannier. Según nuestros hallazgos, la respuesta de conductividad Hall de espín para el Mn5Si3 y conductividad Hall anómala para el LaCrOз es el resultado de la presencia de estados anti-cruce de energía (brechas energéticas muy pequeñas) en líneas y planos de alta simetría de la primera zona de Brillouin. La formación de estos estados se induce por la presencia del SOC en el sistema y dan lugar a señales considerables en la curvatura de Berry que se traducen en valores considerables de la conductividad de estos materiales antiferromagnéticos colineales. Todo lo mostrado anteriormente convierte a los antiferromagnetos colineales Mn5Siз y LaCrOз en materiales de gran interés para aplicaciones en dispositivos espintrónicos. |
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Las direcciones del espín se definieron con respecto a los ejes de coordenadas (x, y, z) (correspondientes a las direcciones cristalográficas [100], [010] y [001] respectivamente). Los resultados indican que el orden AFM colineal es la estructura magnética más estable con y sin interacción SOC para ambos compuestos. Seguidamente se calculan las propiedades electrónicas y magnéticas del Mn5Si3 y LaCrOз. Para los dos compuestos, el cálculo de la densidad de estados (DOS) se realizó sin SOC. Para el Mn5Si3 se calculó la densidad de estados total (TDOS), y la densidad de estados parcial (PDOS) de los orbitales 3d-Mn, 3p-Mn, 4s-Mn, 3p-Si y 3s-Si. Mientras que para el LaCrO3 se calculó la PDOS para los estados 3d-Cr y 2p-O. Por otra parte, los Cálculos de la estructura de bandas y densidad de carga se realizaron con y sin SOC. Para LaCrO3 la estructura de bandas sin SOC presenta estados dos y cuatro veces degenerados (línea nodal de Dirac (DNL)), mientras que para el Mn5Si3 presenta estados, dos, cuatro y ocho veces degenerados. Con SOC se generan desdoblamientos en las bandas de energía. Sin embargo, algunos caminos de alta simetría preservan la degeneración de las bandas debido a la combinación de simetrías no simórficas. Finalmente, se calculó la conductividad Hall anómala para el LaCrOз y conductividad Hall de espín para el Mn5Si3 por medio de la curvatura de Berry y la curvatura de Berry de espín respectivamente, obtenidas con las funciones de Wannier. Según nuestros hallazgos, la respuesta de conductividad Hall de espín para el Mn5Si3 y conductividad Hall anómala para el LaCrOз es el resultado de la presencia de estados anti-cruce de energía (brechas energéticas muy pequeñas) en líneas y planos de alta simetría de la primera zona de Brillouin. 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Todo lo mostrado anteriormente convierte a los antiferromagnetos colineales Mn5Siз y LaCrOз en materiales de gran interés para aplicaciones en dispositivos espintrónicos.DoctoradoDoctor en Ciencias Naturalesapplication/pdf62 páginasspaUniversidad del NorteDoctorado en Ciencias NaturalesDivisión ciencias básicasBarranquilla, ColombiaTransporte de carga y espín en materiales antiferromagnéticos colinealesTrabajo de grado - Doctoradohttp://purl.org/coar/resource_type/c_db06info:eu-repo/semantics/doctoralThesisTexthttp://purl.org/coar/version/c_71e4c1898caa6e32https://creativecommons.org/licenses/by/4.0/info:eu-repo/semantics/openAccesshttp://purl.org/coar/access_right/c_abf2FerromagnetismoCiencias naturalesTransporte de cargaEstudiantesDoctoradoLICENSElicense.txtlicense.txttext/plain; charset=utf-81748https://manglar.uninorte.edu.co/bitstream/10584/13255/2/license.txt8a4605be74aa9ea9d79846c1fba20a33MD52ORIGINAL1047339426.pdf1047339426.pdfapplication/pdf1475645https://manglar.uninorte.edu.co/bitstream/10584/13255/1/1047339426.pdf0d3a8854d26d9104f2f8f2ad61fd09f7MD5110584/13255oai:manglar.uninorte.edu.co:10584/132552025-05-20 10:19:26.303Repositorio Digital de la Universidad del Nortemauribe@uninorte.edu.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 |