Transport characteristics of isometric non-spherical particles in turbulent flows
Este artículo estudia las características principales del transporte de partículas no esféricas isométricas, con diferentes grados de esfericidad, en un flujo turbulento. La fracción de carga másica de partículas es suficientemente pequeña para tener un flujo muy diluido y poder despreciar la colisi...
- Autores:
-
Laín Beatove, Santiago
Sommerfeld, Martin
- Tipo de recurso:
- Article of journal
- Fecha de publicación:
- 2008
- Institución:
- Universidad Autónoma de Occidente
- Repositorio:
- RED: Repositorio Educativo Digital UAO
- Idioma:
- spa
- OAI Identifier:
- oai:red.uao.edu.co:10614/198
- Acceso en línea:
- http://hdl.handle.net/10614/198
- Palabra clave:
- Flujo bifásico
Turbulencia
Mecánica de fluidos
Two-phase flow
Turbulence
Fluid mechanics
- Rights
- openAccess
- License
- Derechos Reservados - Universidad Autónoma de Occidente
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Flujo bifásico Turbulencia Mecánica de fluidos Two-phase flow Turbulence Fluid mechanics |
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Flujo bifásico Turbulencia Mecánica de fluidos Two-phase flow Turbulence Fluid mechanics |
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Este artículo estudia las características principales del transporte de partículas no esféricas isométricas, con diferentes grados de esfericidad, en un flujo turbulento. La fracción de carga másica de partículas es suficientemente pequeña para tener un flujo muy diluido y poder despreciar la colisiones entre las partículas. Como primera aproximación, tan solo se considera la fuerza de resistencia aerodinámica actuando sobre las partículas, despreciándose tanto la fuerza de sustentación como la rotación de las partículas. El coeficiente de resistencia se calcula a través de las correlaciones de Haider y Levenspiel (1989), y Ganser (1993). Las simulaciones numéricas se comparan con los datos experimentales obtenidos en el flujo bifásico que se desarrolla en un canal horizontal de 6 m de largo (Kussin, 2004), el cual contiene partículas de cuarzo y duroplásticas con diámetros de 185 y 240 μm, respectivamente |
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Laín Beatove, Santiagovirtual::2581-1Sommerfeld, Martin4225b01693727b10986bcc383715fa70-1Universidad Autónoma de Occidente. Calle 25 115-85. Km 2 vía Cali-Jamundí2011-09-28T22:29:46Z2011-09-28T22:29:46Z2008-010121-0777http://hdl.handle.net/10614/198Este artículo estudia las características principales del transporte de partículas no esféricas isométricas, con diferentes grados de esfericidad, en un flujo turbulento. La fracción de carga másica de partículas es suficientemente pequeña para tener un flujo muy diluido y poder despreciar la colisiones entre las partículas. Como primera aproximación, tan solo se considera la fuerza de resistencia aerodinámica actuando sobre las partículas, despreciándose tanto la fuerza de sustentación como la rotación de las partículas. El coeficiente de resistencia se calcula a través de las correlaciones de Haider y Levenspiel (1989), y Ganser (1993). Las simulaciones numéricas se comparan con los datos experimentales obtenidos en el flujo bifásico que se desarrolla en un canal horizontal de 6 m de largo (Kussin, 2004), el cual contiene partículas de cuarzo y duroplásticas con diámetros de 185 y 240 μm, respectivamenteThe transport characteristics of non-spherical isometric particles, with different degrees of non-sphericity, in a turbulent flow is studied in this paper. The solids mass loading fraction is small enough in order to have a very dilute flow, so inter-particle collisions can be neglected. As a first approximation, only the aerodynamic drag force acting on the particles is considered, neglecting the lift forces and the particle rotation. The drag coefficient is calculated using the correlations of Haider and Levenspiel (1989) and Ganser (1993). The numerical simulations are com¬pared with experimental data in a narrow six meters long horizontal channel flow laden with quartz and duroplastic particles with mean diameters of 185 and 240 μm, respectively (Kussin, 2004).application/pdfspaUniversidad Autónoma de OccidenteEl hombre y la máquina no. 30 (ene.-jun. 2008); p. 108-117Derechos Reservados - Universidad Autónoma de Occidentehttps://creativecommons.org/licenses/by-nc/4.0/info:eu-repo/semantics/openAccessAtribución-NoComercial 4.0 Internacional (CC BY-NC 4.0)http://purl.org/coar/access_right/c_abf2instname:Universidad Autónoma de Occidentereponame:Repositorio Institucional UAOFlujo bifásicoTurbulenciaMecánica de fluidosTwo-phase flowTurbulenceFluid mechanicsTransport characteristics of isometric non-spherical particles in turbulent flowsArtículo de revistahttp://purl.org/coar/resource_type/c_6501http://purl.org/coar/resource_type/c_2df8fbb1Textinfo:eu-repo/semantics/articlehttp://purl.org/redcol/resource_type/ARTREFinfo:eu-repo/semantics/publishedVersionhttp://purl.org/coar/version/c_970fb48d4fbd8a85Publication082b0926-3385-4188-9c6a-bbbed7484a95virtual::2581-1082b0926-3385-4188-9c6a-bbbed7484a95virtual::2581-1https://scholar.google.com/citations?user=g-iBdUkAAAAJ&hl=esvirtual::2581-10000-0002-0269-2608virtual::2581-1https://scienti.minciencias.gov.co/cvlac/visualizador/generarCurriculoCv.do?cod_rh=0000262129virtual::2581-1THUMBNAILT0003455.pdf.jpgT0003455.pdf.jpgGenerated Thumbnailimage/jpeg15168https://red.uao.edu.co/bitstreams/cddf8a48-993e-44ef-a473-3fd723babadf/download3ed5a9d3aa4408b473e76b5d80a1a248MD54ORIGINALT0003455.pdfapplication/pdf1991405https://red.uao.edu.co/bitstreams/fd7ed23e-370e-40ca-9fa4-f64fed676f59/download6263d580080f0a7e285f72c4b301b2c1MD51LICENSElicense.txttext/plain1849https://red.uao.edu.co/bitstreams/30a1b9bb-bcfa-4eca-844f-851a64eb1675/download7c082307465b7763773c7fb694660b7fMD52TEXTT0003455.pdf.txtT0003455.pdf.txtExtracted texttext/plain42028https://red.uao.edu.co/bitstreams/c5eb8902-9ba5-40e4-be0c-b1648a08fb4f/download94709b98d7d3b936bda2fb53bff58237MD5310614/198oai:red.uao.edu.co:10614/1982024-03-06 16:52:39.747https://creativecommons.org/licenses/by-nc/4.0/Derechos Reservados - Universidad Autónoma de Occidenteopen.accesshttps://red.uao.edu.coRepositorio Digital Universidad Autonoma de Occidenterepositorio@uao.edu.coTGljZW5zZSBncmFudGVkIGJ5IEplc3VzIERhdmlkIENhcmRvbmEgUXVpcm96IChqZGNhcmRvbmFAdWFvLmVkdS5jbykgb24gMjAwOS0wNi0xOFQxNDo1MToxN1ogKEdNVCk6CgpOT1RFOiBQTEFDRSBZT1VSIE9XTiBMSUNFTlNFIEhFUkUKVGhpcyBzYW1wbGUgbGljZW5zZSBpcyBwcm92aWRlZCBmb3IgaW5mb3JtYXRpb25hbCBwdXJwb3NlcyBvbmx5LgoKTk9OLUVYQ0xVU0lWRSBESVNUUklCVVRJT04gTElDRU5TRQoKQnkgc2lnbmluZyBhbmQgc3VibWl0dGluZyB0aGlzIGxpY2Vuc2UsIHlvdSAodGhlIGF1dGhvcihzKSBvciBjb3B5cmlnaHQKb3duZXIpIGdyYW50cyB0byBEU3BhY2UgVW5pdmVyc2l0eSAoRFNVKSB0aGUgbm9uLWV4Y2x1c2l2ZSByaWdodCB0byByZXByb2R1Y2UsCnRyYW5zbGF0ZSAoYXMgZGVmaW5lZCBiZWxvdyksIGFuZC9vciBkaXN0cmlidXRlIHlvdXIgc3VibWlzc2lvbiAoaW5jbHVkaW5nCnRoZSBhYnN0cmFjdCkgd29ybGR3aWRlIGluIHByaW50IGFuZCBlbGVjdHJvbmljIGZvcm1hdCBhbmQgaW4gYW55IG1lZGl1bSwKaW5jbHVkaW5nIGJ1dCBub3QgbGltaXRlZCB0byBhdWRpbyBvciB2aWRlby4KCllvdSBhZ3JlZSB0aGF0IERTVSBtYXksIHdpdGhvdXQgY2hhbmdpbmcgdGhlIGNvbnRlbnQsIHRyYW5zbGF0ZSB0aGUKc3VibWlzc2lvbiB0byBhbnkgbWVkaXVtIG9yIGZvcm1hdCBmb3IgdGhlIHB1cnBvc2Ugb2YgcHJlc2VydmF0aW9uLgoKWW91IGFsc28gYWdyZWUgdGhhdCBEU1UgbWF5IGtlZXAgbW9yZSB0aGFuIG9uZSBjb3B5IG9mIHRoaXMgc3VibWlzc2lvbiBmb3IKcHVycG9zZXMgb2Ygc2VjdXJpdHksIGJhY2stdXAgYW5kIHByZXNlcnZhdGlvbi4KCllvdSByZXByZXNlbnQgdGhhdCB0aGUgc3VibWlzc2lvbiBpcyB5b3VyIG9yaWdpbmFsIHdvcmssIGFuZCB0aGF0IHlvdSBoYXZlCnRoZSByaWdodCB0byBncmFudCB0aGUgcmlnaHRzIGNvbnRhaW5lZCBpbiB0aGlzIGxpY2Vuc2UuIFlvdSBhbHNvIHJlcHJlc2VudAp0aGF0IHlvdXIgc3VibWlzc2lvbiBkb2VzIG5vdCwgdG8gdGhlIGJlc3Qgb2YgeW91ciBrbm93bGVkZ2UsIGluZnJpbmdlIHVwb24KYW55b25lJ3MgY29weXJpZ2h0LgoKSWYgdGhlIHN1Ym1pc3Npb24gY29udGFpbnMgbWF0ZXJpYWwgZm9yIHdoaWNoIHlvdSBkbyBub3QgaG9sZCBjb3B5cmlnaHQsCnlvdSByZXByZXNlbnQgdGhhdCB5b3UgaGF2ZSBvYnRhaW5lZCB0aGUgdW5yZXN0cmljdGVkIHBlcm1pc3Npb24gb2YgdGhlCmNvcHlyaWdodCBvd25lciB0byBncmFudCBEU1UgdGhlIHJpZ2h0cyByZXF1aXJlZCBieSB0aGlzIGxpY2Vuc2UsIGFuZCB0aGF0CnN1Y2ggdGhpcmQtcGFydHkgb3duZWQgbWF0ZXJpYWwgaXMgY2xlYXJseSBpZGVudGlmaWVkIGFuZCBhY2tub3dsZWRnZWQKd2l0aGluIHRoZSB0ZXh0IG9yIGNvbnRlbnQgb2YgdGhlIHN1Ym1pc3Npb24uCgpJRiBUSEUgU1VCTUlTU0lPTiBJUyBCQVNFRCBVUE9OIFdPUksgVEhBVCBIQVMgQkVFTiBTUE9OU09SRUQgT1IgU1VQUE9SVEVECkJZIEFOIEFHRU5DWSBPUiBPUkdBTklaQVRJT04gT1RIRVIgVEhBTiBEU1UsIFlPVSBSRVBSRVNFTlQgVEhBVCBZT1UgSEFWRQpGVUxGSUxMRUQgQU5ZIFJJR0hUIE9GIFJFVklFVyBPUiBPVEhFUiBPQkxJR0FUSU9OUyBSRVFVSVJFRCBCWSBTVUNICkNPTlRSQUNUIE9SIEFHUkVFTUVOVC4KCkRTVSB3aWxsIGNsZWFybHkgaWRlbnRpZnkgeW91ciBuYW1lKHMpIGFzIHRoZSBhdXRob3Iocykgb3Igb3duZXIocykgb2YgdGhlCnN1Ym1pc3Npb24sIGFuZCB3aWxsIG5vdCBtYWtlIGFueSBhbHRlcmF0aW9uLCBvdGhlciB0aGFuIGFzIGFsbG93ZWQgYnkgdGhpcwpsaWNlbnNlLCB0byB5b3VyIHN1Ym1pc3Npb24uCg== |